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à ],extrémité du faisceau normal augmente avec la longueur 2L Elle est de 49 grammes pour 480 millimètres, de 38 pour З10, de 26 pour 200 et de '12 pour 100. Si ],on fait le quotient de ces forces par la moitié l de ces longueurs, on troüve ч: '
480	400	310	250	200	". 100
54,o	44,1	3i,5	25,o	!2,5
0,225	0,220 0,244	0,252 0,25o	O,з5о
» Les deux premiers quotients sont un peu trop petits, parce que les nombres de lames des faisceaux n’étaient pas assez nombreux pour obtenir la limite exacte de; F. Tous les autres sont égaux. On en conclura que la force d’arrachement F¿, à l’extrémité d’un faisceau normal, est exactement proportionnelle à sa longueur ; ce qui s’exprime par la formule F/ = k2l.
» Si / varie, /¿2/sera représenté par une droite Ac, faisant avec Taxe des x un angle dont la tangente est /с2, к2 variant sans doute avec l’épaisseur des lames, mais demeurant constant si cette épaisseur reste invariable.
» V. Nous avons précédemment trouvé que, pour une lame donnée de longueur 2/, F varie avec la distance au centre suivant la loi F = Ax2. Si x = /, on a F/= A/2, d’où l’on tire
F,= AP=k4, A = et par suite l’équation générale devient (1)
» Lorsque le faisceau est terminé en B, la courbe parabolique des valeurs de F est AMC; s’il est limité en D, elle est ANE. Toutes ces paraboles sont tangentes en A à Ax et passent par les points de la droite AEC qui correspondent aux longueurs diverses des faisceaux normaux. En résumé, la loi des forces d’arrachement est exprimée au moyen d’un seul coefficient /{, qui dépend uniquement de l’épaisseur de la lame élémentaire et de Parier employé, k2 étant en moyenne égal à 0,240; on a calculé, d’après la formule précédente, les valeurs de F correspondant aux diverses lames et qui sont inscrites dans les tableaux précédents; on trouvera une suffisante concordance entre les nombres observés et calculés.
» VI. Nous admettrons comme Coulomb que la force d’arrachement F est proportionnelle au carré de l’intensité magnétique en chaque point, et
Longueur il
F... ...