( l22) cristallins, vibrant avec changement de densité, de telle sorte que les projections it¿ v9 w du déplacement soient les dérivées en .r, jz, respectivement d'une même fonction F de x, y, z, t, et, de plus, avec cette condition que les molécules situées sur la surface du polyèdre vibrent sur cette surface. Un terme simple de F étant représenté par — U cos(dQt), où U est une fonction de x\ y, 2; 0 un paramètre constant (j’adopte ici la notation employée en 1861-62), et ü la vitesse de propagation des vibrations avec changement de densité, le théorème général d’élimination se démontre à peu près comme dans le § LVIII desLeçons sur la théorie analytique de la chaleur; seulement, si la condition initiale est donnée par les valeurs initiales de la dilatation cubique, cette condition est
SMÔ2U =/(*,/, z), et le coefficient M a pour expression
f ctzjTJf *J rs
02 f dzuW t J z¡5־
M־=■
» 3. M. Lamé démontre cette propriété générale, à savoir que, si un corps présente une face plane finie, sur laquelle la vibration ait lieu tangentiellement? cette face est sollicitée par une force élastique normale,
(1)	x cos« -h y cos/3	z cosy = p
étant l’équation de cette face P, sur laquelle
DF
DF
— cosy = o.
ôz • j
DF Q r-cos/3
Dj i
cosa

X2)
» Les équations dites du tétraèdre et les conditions supposées plus haut donnent, pour les composantes X, Y, Z de la force élastique exercée sur le plan P,
âz,
q D‘‘F	\
cos¡5 ־<־ cosv)
sy)
D2F
D^D/
cosa
D^ C0SV
D2F
5־? cos?
0 D2F , 3/H — cos־־ cosa
Djr3
D2F
'òy'òz
( ïHl-
\ D*2 / D2F
f ô׳F
aftUli5cosa + ^'cosP
X = XAjF.cos«h- 2/a (3) Y = XA2Fcosf3 Z = XA¡¡ F cosy
X et ¡xétant les coefficients d’élasticité. Si l’on désigne par la caractéris-