tensité ee2 ; d’où
( 5o5 )
[pa2<p2es2(i — y2)]/= E624.
» Si ev = pa2, on a encore
l = kle, V = kYef
et les conséquences trouvées ci-dessus pour un cristal incolore; la dispersion n’a pas lieu. Elle n’a pas lieu non plus si l’éther vibre seul. Il faut donc admettre que es2 est plus grand que pa2; et, en effet, lors des vibrations lumineuses, c’est l’éther qui communique le mouvement à la matière pondérable, et l’intensité de la lumière propagée par l’éther doit être plus grande que l’intensité de la lumière transmise par la matière pondérable. » Alors, posant es2 = poc2(i -f- 7), et considérant y comme très-petit,
= “־ sensiblement, on a
k*■—1 — 3 il
V = V*
72	/ /*
= kL
TT2*2
~6Î
d’où (i *— çr) l c¡
et, pour un cristal incolore, les rapports d’intensité k et q étant constants, p Y2 (ou pco2, pb2) diminue avec le) d’où la dispersion et la variabilité des coefficients d’élasticité.
» Ainsi les formules générales de l’élasticité s’appliquent à tousles cas, aux ondes sonores, aux ondes lumineuses, mais avec une différence essentielle; en effet, les coefficients varient. Lors des ondes lumineuses, les coefficients sont ceux de l’éther, proportionnels à la vitesse de propagation de la lumière; lors des ondes sonores, ils sont proportionnels à la vitesse de propagation du son. Tous les modes de vibration peuvent exister dans le corps.
» Enfin la dernière formule montre que, en comparant la constitution des spectres, on peut espérer connaître les rapports des X et même les distances réelles des particules, puisqu’on connaît 4• »
chimie végétale. ־— Analyse de l'Agaric jétide (Agaricus fœtens); par M. Sacc. (Extrait.)
« Au commencement du mois d’octobre 1872, on m’apporta quelques beaux exemplaires de ce champignon vénéneux, ce qui me permit d’en étudier la composition. Ces champignons, qui avaient crû dans une forêt de chênes, ayant été cueillis par un temps très-sec, avaient perdu une partie de leur eau de végétation, ce qui les rendait assez flasques.